“波函数”可以造什么句，波函数造句

连续谱波函数的角度部分当然是球谐函数。

由描述微观体系实物微粒运动的波动方程解得的波函数有实函数和复函数两种形式。

与空间波函数相比，这个方法太异常了。

小波变换中，小波函数具有非常好的局部化特征。

如果允许这种情况出现，则波函数X也都是复数。

在新的基础上建立有限深方势阱的能级和波函数与无限深方势阱的能级和波函数的联系。

这些波函数对应于具有恒定能量E的态。

要求对称波函数的粒子，如介子，叫做玻*子。

反之，根据波函数图象可大致地画出势场图象。

本文在少粒子体系波函数数值解的基础上讨论了强磁场中二维电子气的二体关联函数。

利用广义拉盖尔函数的一个积分公式，推导出二维各向同*谐振子的归一化径向波函数表达式。

这个方程的解法是，看起来像是写成数学符号就是，波函数。

本文给出构造矩阵伸缩为2i的紧支撑二元正交尺度函数的一种算法，得到相应的小波函数。

通过选用六种不同的小波函数，对柴油机喷油系统压力波信号的时频特*进行了小波分析研究。

推导出了用多极场空间谐波函数表示的磁矢位的通项表达式。

事实上，实际情况是*原子的某些相对论波函数在原点是无限的。

本文给出了利用偶-偶核非轴对称转动波函数与能极，以计算奇a核非轴对称转动波函数与能级的方法。

利用这一波函数，则可将该问题转化成对一个无限空间中浅埋圆形衬砌对SH波散*的求解问题。

基于非傅里叶热传导定律，采用波函数展开法，研究了含圆柱缺陷非透明体中热波散*问题。

由于小波函数具有良好的局域*特点，不同尺度下用它检测出的边缘特徵点移位不会超过像素。

本文给出能量有限带限信号外推问题新的解析解，它比长球波函数展开法更为简单。

讨论均匀磁场中三维各向同*带电谐振子的双波函数描述，得到量子和经典极限条件下的结果。

如果彼此干涉的两个波之一改变了本身正负号（即此波函数多乘了-1这个因子），则此波的波峰与波谷就会对调，而将建设*干涉之处（一个亮点）变成破坏*干涉（一个暗点）。

极端条件下的传热问题是工程热物理研究中的重要课题。基于非傅里叶热传导定律，采用波函数展开法，研究了含圆柱缺陷非透明体中热波散*问题。

研究结果表明：选用不同的小波函数对同一压力波信号进行时频特*分析时，得出的结果是有差别的。

为了这样做，我们要讲一讲，*原子，波函数的形状，特别是轨道的形状，然后要讲到径向概率分布，当我们讲到它时，你们更能理解。

在感知听觉模型里，我们必须将传波函数（spreadingfunction）和杂讯激发样本（noiseexcitationpatterns）做反褶积（deconvolution），进而得到每个临界频带正确的杂讯遮蔽门槛值。

用数值方法求出了一维有限深不对称方势阱中束缚态粒子的能级和归一化波函数及其图示，所得结果在势阱深度趋于无穷大时与无限深势阱的结果一致。

给出电子波函数与电子集居数；

我们也可以看看，2,1,0态波函数，它是。

基于酉矩阵，提出了由二维正交单小波函数构造二维正交多小波函数的构造方法。

我们来考虑一下，基态的波函数，是怎么样的。

我们在文中得出了散*态波函数，并*了它们与局域模波函数一起在自旋偏离为一的子空间中组成了正交归一完整的波函数系。

这个方程的解法是,看起来像是写成数学符号就是,波函数。

结合势函数有限跃变和无限跃变的几种实例，讨论波函数一阶导数在势函数跃变处的连续*问题，从而进一步明确连续*条件。

看来基本上大家都能从一个，给出的轨道名字得到它的波函数了。

小波函数使用反曲型母小波模拟，电路由双极型晶体管、可控放大器和线*无源电子元件等组成。

谐振子波函数的多项式因子随一法国数学家之名而叫做厄米多项式。

记住这是我们的键轴，你可以看到在这些区域，波函数在这个面内全都是零，这是节点面。

波函数相对误差随时间的演变表现出一定的规律*，其实数部分和虚数部分的相对误差周期*地在正负之间来回变化。

近似扁长椭球波函数具有简单明确的数学表达式，*表明用其设计的脉冲功率谱符合fcc频率掩模的约束要求。

本文利用重层子模型中得到的介子B-S波函数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程。

但波函数的平方我们有一个解释。

所以当你将它作用于波函数时，你得到的是电子的结合能,和后面的波函数。

径向束缚态波函数用合流超几何函数表示，束缚态的能量方程可由径向波函数满足的边界条件得到。

结果表明，对称势阱内存在双能级结构和确定宇称的波函数。

用计算全息制作该匹配滤波器时，引入dog子波函数，以达到锐化相关峰的目的。

两个波函数的波峰和波谷会干涉，而产生一种明暗条纹图样，在饱含原子的区域（明区）之间，被几乎空无一物的区域隔开来（暗区）。

所以我们基本上对，任何一个原子都可以这么做，我们仅仅会有越来越多的波函数，因为我们将它分为越来越多的电子。

首先，此起始波函数被分解代入汉米尔顿特征函数的扩展式中。

运用并矢格林函数和散*叠加原理，求解的电磁场表示为椭球矢波函数。

根据简并态微扰理论和*原子波函数的*质，得到久期方程中微扰矩阵元的分布规律。

的确，波函数是一个与时间无关的共价函数和离子函数的混合。

因此狮子的波函数是雌雄狮子的*别因子本征态重叠的结果。

所以我们说一个圆是，对1s波函数的好的近似。

采用介观结构中一维量子波导理论，在给定结点处波函数的边界条件情况下，研究对称环型介观结构的量子干涉晶体管中的电子输运特征。